Forholdet mellom romlig oppløsning og optisk overføringsfunksjon
For en gitt geologisk enhet, for eksempel en grunnleggende pikselstørrelse med bakke karakteristisk fordeling eller karakteristisk felt, kan i henhold til grunnstrålingsloven utstråling l nå sensorinngangspleffen beskrives av dens romlige, spektrale og tidsmessige distribusjonsegenskaper:
L Input=f (x, y, z; λ; τ; t) (5-5-2)
I formelen representerer x, y og z romlige posisjoner; λ er bølgelengden; T representerer tid; τ representerer overføringen av atmosfæren. F representerer det funksjonelle forholdet mellom samspillet mellom det innfallende lyset og atmosfæren før den når inngangspleffen til sensoren, refleksjonsegenskapene til den geologiske kroppen og strålingsenergien til hver del av refleksjonsstrålingen til den geologiske kroppen og interaksjonen med atmosfæren.
Under avbildningsprosessen prøver det sensorens optiske system romlig, og deler det i diskrete piksler eller piksler på bildet
L lys=f (x, y, z; λ; τ; t; mtf; s λ) (5-5-3)
MTF representerer modulasjonsoverføringsfunksjonen til det optiske systemet, den spektrale responsfunksjonen til S λ -detektoren (også kjent som overføringsfunksjonen til detektoren), og L -lys representerer den spektrale strålingsverdiutgangen av det optiske systemet. En annen faktor som bestemmer romlig oppløsning er modulasjonsoverføringsfunksjonen (MTF) til det optiske systemet, som påvirker oppløsningen og kontrasten til bildet. Nivået på modulasjonsoverføring er standarden for å evaluere bildekvalitet. Det optiske systemets konverteringsprosess for det innfallende spekteret er faktisk modulasjons- og transformasjonsprosessen for modulasjonsoverføringsfunksjonen på hendelseslyset.
5.5.2.1 Strålemåling
Måling av strålingskraft og energi fra optisk fjernmåling av bakken fra verdensrommet kan forenkles til prosessen vist i figur 5-5-1. Generelt, forutsatt at kryssingsvinkelen mellom sensoren og overflaten normal er bakkestrålekilden er θ, og halvvinkelen til den innfallende eleven til sensoren til strålingskilden er en (Mai Weilin, 1979). På dette tidspunktet fungerer overflatestørrelsen til detektorelementet som et synsfelt, og begrenser synsfeltet som sensoren kan observere. Den geometriske projeksjonen av synsfeltet blenderåpning på bakken tilsvarer grunnoppløsningselementet, som indikert med den stiplede linjen i figur 5-5-1 (b). Det øyeblikkelige synsfeltet halvvinkel er representert av. Vinklene og har en betydelig innvirkning på energihøstingsegenskapene til usammenhengende strålingskilder.
